分析 (1)根據(jù)幾何關(guān)系求出粒子在磁場(chǎng)中勻速圓周運(yùn)動(dòng)的半徑,根據(jù)洛倫茲力提供向心力即可求出磁感應(yīng)強(qiáng)度;
(2)根據(jù)動(dòng)能定理求出MN間所加的電壓;
(3)畫出粒子運(yùn)動(dòng)的軌跡,根據(jù)求出粒子在電場(chǎng)和磁場(chǎng)中的時(shí)間,再求總時(shí)間;
解答 解:(1)由于粒子在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的半徑為a,由圓周運(yùn)動(dòng)向心力知:$qvB=m\frac{{v}_{0}^{2}}{a}$
得出:$B=\frac{m{v}_{0}^{\;}}{qa}$
(2)根據(jù)動(dòng)能定理知:$-qU=0-\frac{1}{2}m{v}_{0}^{2}$
得出:$U=\frac{m{v}_{0}^{2}}{2q}$
(3)證明:設(shè)帶電粒子在進(jìn)入磁場(chǎng)時(shí),速度方向與x軸成θ角.由于帶電粒子在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的軌跡圓的半徑與磁場(chǎng)區(qū)域的半徑相同,因此$O{O}_{1}^{\;}{O}_{2}^{\;}E$四點(diǎn)連線形成一個(gè)菱形,${O}_{2}^{\;}E$的連線與y軸平行,故帶電粒子在出磁場(chǎng)區(qū)域時(shí)速度方向與x軸平行.
帶電粒子在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的時(shí)間為:${t}_{1}^{\;}=\frac{θm}{Bq}$
帶電粒子在進(jìn)入電場(chǎng)時(shí)與電場(chǎng)的方向平行,因此在電場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的時(shí)間為
${t}_{2}^{\;}=2\frac{m{v}_{0}^{\;}}{Eq}$
粒子從電場(chǎng)返回之后,再次在出磁場(chǎng)的位置進(jìn)入磁場(chǎng),方向沿x軸負(fù)向.同理可知,${O}_{1}^{\;}{O}_{2}^{\;}EF$為菱形.帶電粒子在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的時(shí)間為${t}_{3}^{\;}=\frac{αm}{Bq}$
根據(jù)幾何關(guān)系可知θ+α=π
所以帶電粒子在電場(chǎng)和磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)的總時(shí)間為$t={t}_{1}^{\;}+{t}_{2}^{\;}+{t}_{3}^{\;}$
代入得$t=\frac{πm}{Bq}+2\frac{m{v}_{0}^{\;}}{Eq}$
與帶電粒子射入磁場(chǎng)的方向無(wú)關(guān),是一個(gè)定值.
答:(1)磁感應(yīng)強(qiáng)度B的大小$\frac{m{v}_{0}^{\;}}{qB}$;
(2)為使粒子不從電場(chǎng)的右側(cè)射出,則在M、N上加的電壓至少為$\frac{m{v}_{0}^{\;}}{2q}$
(3)證明見上
點(diǎn)評(píng) 解決此類問題的關(guān)鍵是靈活運(yùn)用幾何知識(shí),在圖象中作出粒子運(yùn)動(dòng)的軌跡,根據(jù)幾何關(guān)系抓住粒子做圓周運(yùn)動(dòng)時(shí)洛倫茲力提供向心力展開討論即可,本題很好的體現(xiàn)了運(yùn)用數(shù)學(xué)知識(shí)解決物理問題的能力.
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A. | 質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)的周期T=0.2 s | |
B. | 波速v=20 m/s | |
C. | 因?yàn)橐粋(gè)周期質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)0.8 m,所以波長(zhǎng)λ=0.8 m | |
D. | 從該時(shí)刻起經(jīng)過(guò)0.15 s,波沿x軸正方向傳播了3 m | |
E. | 從該時(shí)刻起經(jīng)過(guò)0.25 s時(shí),質(zhì)點(diǎn)Q的加速度大于質(zhì)點(diǎn)P的加速度 |
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